목차
1. 유도전기장
2. Faraday의 법칙과 유도 법칙 관계
2. Faraday의 법칙과 유도 법칙 관계
본문내용
다른 방식으로 표현할 수 있다.
이때 식과 식을 연립하자.
그리고 식은 벡터식으로 다음과 같이 바꿀 수 있다.
또한, 식이 만족하므로 이를 식에 적용하면 아래와 같이 나타낼 수 있다.
여기서 는 전기장, 는 자기장을 나타내는 식이다. 일반적으로 유도 기전력은 자기 다발이 변할 때 전류를 유지하기 위해 단위 전하에 하는 일을 뜻하거나 변하는 자기 다발 안의 닫힌 경로를 따라 움직이는 대전입자에 대해 단위 전하당 한 일을 뜻했으나 실제로는 전류나 대전입자 없이도 유도기전력이 존재할 수 있다. 유도기전력은 닫힌 경로를 따라 를 적분한 것이며 이때 는 변하는 자기 다발이 유도하는 전기장 벡터, 는 닫힌 경로를 따른 미소 길이 벡터이다. 우리는 식을 통해 자기장이 전기장을 유도한다는 것을 알 수 있다.
이때 식과 식을 연립하자.
그리고 식은 벡터식으로 다음과 같이 바꿀 수 있다.
또한, 식이 만족하므로 이를 식에 적용하면 아래와 같이 나타낼 수 있다.
여기서 는 전기장, 는 자기장을 나타내는 식이다. 일반적으로 유도 기전력은 자기 다발이 변할 때 전류를 유지하기 위해 단위 전하에 하는 일을 뜻하거나 변하는 자기 다발 안의 닫힌 경로를 따라 움직이는 대전입자에 대해 단위 전하당 한 일을 뜻했으나 실제로는 전류나 대전입자 없이도 유도기전력이 존재할 수 있다. 유도기전력은 닫힌 경로를 따라 를 적분한 것이며 이때 는 변하는 자기 다발이 유도하는 전기장 벡터, 는 닫힌 경로를 따른 미소 길이 벡터이다. 우리는 식을 통해 자기장이 전기장을 유도한다는 것을 알 수 있다.
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