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소개글

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목차

Ⅰ. 광양자설(광자설)

Ⅱ. 광검출기
1. 이동식카메라
2. 여러 가지 파장영역을 디텍트할 수 있는 반도체 소자
3. 디지털카메라

Ⅲ. 광리소그래피

Ⅳ. 광디스크
1. 스캐너
2. LCD프로젝터

Ⅴ. 광채널
1. 광채널이란
2. 요구사항
3. 광채널 물리층(FC-PH : Fiber channel-physical interface)의 특징

Ⅵ. 광탄성
1. 광탄성 효과
2. 편광

Ⅶ. 광자결정

Ⅷ. 광전효과

Ⅸ. 광로관
1. 반사형 광로관 제작
2. 광섬유형 광로관 제작

Ⅹ. 광속

Ⅺ. 광도법
1. 원리 및 적용범위
2. 개요

참고문헌

본문내용

진공중에서는 일정한 값을 갖는다고 가정했던 것은 정당하다고 인정되고 있다.
옛날의 천문학자들은 속도가 무한한 것으로 생각하여 멀리 떨어진 별들에서 일어나는 사건은 즉각 관측된다고 믿었다. 그러나 한편으로는 빛의 속도가 유한할지 모른다고 생각한 몇몇의 사람들이 있었다. 그 중 이탈리아의 위대한 물리학자인 갈릴레이(G.Galileo)는 그러한 가정하에 빛의 속도를 재려고 시도 하였다. 그는 자기의 조수를 멀리 떨어진 맞은편 덮개를 벗기면 이를 멀리서 관측한 조수는 즉시 자기의 램프 덮개를 벗기게 하였다. 갈릴레오가 자기 램프의 덮개를 벗긴 후 조수로부터 되돌아오는 램프 불빛을 관측할 때까지의 시간차를 측정하여 빛의 속도를 알고자 하였다. 물론 사람이 불빛을 보고 덮개를 벗기기까지는 기본적으로 시간이 걸리는 일이기 때문에, 그것을 모를 리 없는 갈릴레오는 같은 실험을 조수와의 거리를 변화시켜가며 그때마다 되돌아오는 시간차이를 가지고 빛의 속도를 알려고 하였다. 그러나 그 차이가 거의 드러나지 않아서, 빛의 속도는 거의 무한하다는 결론만 얻게 되었다.(1667년)
최초로 빛의 속도를 유한한 값으로 구한 사람은 덴마크의 천문학자인 뢰머(O.C.Romer)였다. 목성의 한 위성에 대한 관측을 계속하던 중, 목성의 위성이 목성과 지구의 사이에 정렬하는 주기가 지구가 목성을 향하여 다가갈 때와 멀어져 갈 때에 따라 달라진다는 것을 알아내었다. 이러한 현상을 뢰머는 빛의 속도가 유한하다는 가정하에 설명하였고 또한 빛의 속도도 구할 수 있었다. 그 속도는 로 실제의 값보다 1/3정도 작은 값이다. 이 오차는 그 당시의 천문학에서의 거리측정의 부정확상 때문이었다.(1675년)
1849년 프랑스의 피조(A.H.Fizeau)는 빛의 속도를 직접적인 방법으로 측정하였다. 그는 빨리 회전하는 톱니바퀴 앞에서 광선을 톱니부분으로 비추어 그 광선이 회전하는 톱니에 의해 단속적으로 차단되어 펄스 형태로 발사되도록 하였다. 이 광선은 이로부터 8.63km 떨어진 지점에 있는 거울에 의해 반사되어 되돌아오고 역시 톱니바퀴를 통과하여 눈으로 관측할 수 있게 하였다. 그러나 톱니바퀴의 회전속도가 적당치 못하면 빛이 차단되어 볼 수 없고, 단지 회전하는 톱니바퀴의 골 부분을 잘 통과한 빛이 되돌아 왔을 때 다시 골을 만나면 눈으로 빛을 관측할 수 있게 된다. 톱니바퀴의 회전속도를 변화시켜 가며 빛을 관측하여 톱니산의 개수, 회전속도, 빛이 진행한 거리로부터 빛의 속도를 쉽게 구할 수 있어서, 라는 상당히 그럴 듯 한 결과를 내었다.
역시 프랑스의 물리학자 푸코(J.B.L.Foucault)는 1850년대 이래로 피조의 측정방법을 개량하여, 톱니바퀴 대신에 거울을 회전시켜서 더 정밀하게 빛의 속도를 측정할 수 있었다. 이 방법으로 푸코는 물 속에서의 빛의 속도도 구해낼 수 있었기 때문에, 빛의 본성에 대한 파동성, 입자성의 논란을 종식시켰다.
현대에 와서 정밀한 빛의 속도 측정은 미국의 마이켈슨(Michelson)에 의하여 이루어 졌다. 마이켈슨은 푸코의 방법으로 공인된 값에 비하여 별로 차이가 나지 않는 라는 값을 얻을 수 있었다.
. 광도법
1. 원리 및 적용범위
시료를 고주파 유도코일에 의하여 형성된 아르곤 플라스마에 도입하여 6000-8000K 에서 여기된 원자가 바닥상태로 이동할 때 방출하는 발광선 및 발광강도를 측정하여 원소의 정성 및 정량분석에 이용하는 방법이다.
2. 개요
ICP는 아르곤 가스를 플라스마 가스와 사용하여 수정 발진식 고주파 발생기로부터 발생된 주파수 27.13MHz영역에서 유도코일에 의하여 플라스마를 발생시킨다. ICP의 토오치는 3중으로 된 석영관이 이용되며 제일 안쪽으로는 시료가 운반가스(아르곤 0.4-2L/min)와 함께 흐르며, 가운데 관으로는 보조가스(아르곤, 플라스마가스, 0.5-2L/min)제일 바깥쪽 관에는 냉각가스(아르곤, 10-20L/min)가 도입되는데 토오치의 상단부분에는 물을 순환시켜 냉각시키는 유도코일이 감겨있다. 이 유도코일을 통하여 고주파를 가해주면 고주파가 아르곤 가스 매체 중에 유도되어 플라스마를 형성하게 되는 데 이때 테슬라코일에 의하여 방전하면 알곤가스의 일부가 전리되어 플라스마가 점등한다. 방전시에 생성되는 전자는 고주파 전류가 유도코일을 흐를 때 발생하는 자기장에 의하여 가속되어 주위의 알곤가스와 충돌하여 이온화되고 새로운 전자와 아르곤이온을 생성한다. 이와 같이 생성된 전자는 다시 아르곤 가스를 전리하여 전자의 증식작용을 함으로써 전자밀도가 대단히 큰 플라스마 상태를 유지하게 된다. 아르곤 플라스마는 토오치 위에 불꽃형태(직경 12-15mm, 높이 약 30mm)로 생성되지만 온도, 전자밀도가 가장 높은 영역은 중심축보다 약간 바깥쪽(2-4mm)에 위치한다. 이와 같은 ICP의 구조는 중심에 저온, 저 전자 밀도의 영역이 형성되어 도너츠 형태로 되는데 이 도너츠 모양의 구조가 ICP의 특징이다.
에어로졸 상태로 분무된 시료는 가장 안쪽의 관을 통하여 플라스마(도너츠 모양)의 중심부에 도입되는데 이때 시료는 도너츠 내부의 좁은 부위에 한정되므로 광학적으로 발광되는 부위가 좁아져 강한 발광을 관측할 수 있으며 화학적으로 불활성인 위치에서 원자화가 이루어지게 된다. 플라스마 온도는 최고15000K 까지 이르며 보통 시료는 6000-8000K 의 고온에 도입되므로 거의 완전한 원자화가 일어나 분석에 장애가 되는 많은 간섭을 배제하면서 고감도의 측정이 가능하게 된다. 또한 플라스마는 그 자체가 광원으로 이용되기 때문에 매우 넓은 농도 범위에서 시료를 측정할 수 있다.
참고문헌
김진형, 고성능 자외선 광검출기의 특성 평가, 아주대학교, 2006
김상국, 광디스크의 상태측정·분석 고찰, 국가기록원, 2011
석성우 외 2명, 광채널 기반의 네트워크-스토리지 스트리밍 가속 장치, 대한전자공학회, 2008
임상철, 광탄성 응력 측정에서 코팅 두께 영향과 주응력의 분리, 한국기술교육대학교, 2006
윤민석 외2명, 광자결정 광섬유기반 광신호 분배기 개발, 한국광학회, 2010
조병일, 광리소그래피에서의 광근접효과 보정연구, 원광대학교, 2000

키워드

광양자설,   광자설,   광검출기,   광리소그래피,   광디스크