본문내용
가 흐르지는 않았을 것이다.
④ 1차코일 안에서의 2차코일의 위치에 따라 유도기전력의 값이 조금씩 다를 수 있다.
2. 토의 및 결론
이번 실험은 1차코일에 전류가 흐르면서 형성되는 자기장에 의해 2차코일에 유도되는 유도기전력을 1차코일에 인가하는 전류와 2차코일의 감은 횟수 그리고 2차코일의 반지름을 변화시켜가면서 유도기전력의 변화를 알아보는 실험이었다.
유도기전력을 구하는 위의 식에서 알 수 있듯이 1차코일의 전류()와 2차코일의 감은 수
()와 2차코일의 반지름의 제곱()에 각각 비례한다는 것을 실험을 통해 알 수 있었다. 여기서 마지막 세 번째 실험에서 반지름의 제곱에 비례하는 이유는 유도기전력이 패러데이의 법칙에 의해 코일의 감은 수와 자기선속의 시간변화율의 곱으로 나타나는데 자기선속이 자기장과 2차코일의 단면적의 곱에서 2차코일이 원의 형태이므로 단면적이 의 형태로 나타나기 때문이다. 각각의 그래프를 살펴보면 선형적으로 비례하는 것을 볼 수 있다.
마지막으로 유도기전력을 구하는 식을 보면 1차코일의 감은 수()에도 비례하는 것을 볼 수 있는데 이것에 대한 실험을 추가적으로 더 해보면 위의 식에 대한 실험적인 완벽한 이해를 할 수 있을 것이다.
④ 1차코일 안에서의 2차코일의 위치에 따라 유도기전력의 값이 조금씩 다를 수 있다.
2. 토의 및 결론
이번 실험은 1차코일에 전류가 흐르면서 형성되는 자기장에 의해 2차코일에 유도되는 유도기전력을 1차코일에 인가하는 전류와 2차코일의 감은 횟수 그리고 2차코일의 반지름을 변화시켜가면서 유도기전력의 변화를 알아보는 실험이었다.
유도기전력을 구하는 위의 식에서 알 수 있듯이 1차코일의 전류()와 2차코일의 감은 수
()와 2차코일의 반지름의 제곱()에 각각 비례한다는 것을 실험을 통해 알 수 있었다. 여기서 마지막 세 번째 실험에서 반지름의 제곱에 비례하는 이유는 유도기전력이 패러데이의 법칙에 의해 코일의 감은 수와 자기선속의 시간변화율의 곱으로 나타나는데 자기선속이 자기장과 2차코일의 단면적의 곱에서 2차코일이 원의 형태이므로 단면적이 의 형태로 나타나기 때문이다. 각각의 그래프를 살펴보면 선형적으로 비례하는 것을 볼 수 있다.
마지막으로 유도기전력을 구하는 식을 보면 1차코일의 감은 수()에도 비례하는 것을 볼 수 있는데 이것에 대한 실험을 추가적으로 더 해보면 위의 식에 대한 실험적인 완벽한 이해를 할 수 있을 것이다.
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