압축성 유체와 비압축성 유체의 차이점

목차

Ⅰ. 압축성 유체와 비압축성 유체의 차이점 ---3

Ⅱ. 베르누이 정리 ---------------3

Ⅲ. 레이놀즈수 -----------------4

Ⅳ. 충격파가 발생하는 과정 ----------5

Ⅴ. 쿠타 쥬코브스키 양력 ------------5

본문내용

의한다. 대칭날개 즉, 캠버가 없는 경우에는 양력이 0인 양각이 발로 앙각 0°가 된다. 캠버가 있으면 앙각이 0° 이라도 양력이 0이 되지 않는다.
-- (1-2)
(C는 날개의 코드길이, v는 공기속도, 는 앙각이다.)
Prandtl 의 이론에 따르면 순환 강도의 조절에는 “Starting Vortex"가 수반된다. Starting Vortex가 성장하는 것은 날개 흐름이 부드럽게 만나지 못하기 때문에 생기는 현상이라고 설명하고 있다. Starting Vortex가 성장하면 날개의 후연에서 두 흐름이 부드럽게 만날 때까지 순환이 성장하게 되고, 결국 어떤 안정된 Vortex와 순환 강도에 도달할 것이다.
(1-2)식의 순환강도 를 Kutta Joukowski 정리 (1-1)에 대입하면
-- (1-3)
곱 SC는 날개의 평면 면적이므로 캠버가 없는 날개의 양력은
-- (1-4)
여기서 A는 날개 면적이다.
이 손실이 없는 경우에 대한 이론적 양력값은 앙각이 작은 경우의 풍동시험 결과와 잘 일치한다. 실제로 풍동 밖에서 생기는 양력은 식에 나타난 값보다 약간 작은 값이 되는데, 이는 앞으로 고려될 여러 가지 손실 때문이다.
-- (1-5)
이를 Kutta Joukowski 방정식에 넣으면
-- (1-6)
여기서 공기밀도
공기속도
날개 스팬 이다.
날개 끝에서 흐름이 압력이 높은 곳에서 낮은 곳으로 움직이는 것과 관련된 손실과 순환을 잰 장소가 평균 순환속도를 재는데 이상적이지 못한 것 등을 고려할 때, 이 결과는 세스나 150의 대략적인 총 중량 1600 pounds에 무척 가까운 값이다.
이상.

키워드

유체역학,   압축성 유체,   비압축성 유체,   베르누이,   레이놀즈,   충격파 발생,   쿠타,   쥬코브스키