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른다.
즉, 식을 에 관한 식으로 나타내면 다음과 같다.
또한, 식에서 이므로 이를 적용하면 다음과 같다.
벡터를 결합하여 위상자 의 벡터를 구할 수 있다. 즉, 다음과 같은 식이 성립한다.
식을 변형하자.
식을 전류진폭에 대한 식으로 나타
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위상자
위상자는 좌표계의 원점을 주위로 회전하는 벡터이다. 이 벡터의 크기는 이것이 나타내는 파동의 진폭인 과 같다. 또한 회전하는 각속력은 파동의 각진동수 와 같다.
의 식과 또한 에 관한 식인 을 합성하면 [그림 3]과 같이 나타낼 수
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→ 파동의 변위가 두 배인 파동이 됨
두 파동의 위상이 정반대라면(한 파동의 골과 다른 파동의 마루가 일치하게 배열되면)
→ 파동은 모든 곳에서 상쇄(직선 모양이 됨) 1. 파동방정식
2. 파동의 간섭
3. 위상자
4. 정지파와 공명
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위상자(b)를 나타낸 것이다. 그리고 위상자
(b)는 각속도 로 반시계 방향으로 회전한다. 우측의 [그림 7]의 회로에서 전압 법칙을 적용하면 아래와 같은 식으로 나타낼 수 있다.
또한 전류는 아래와 같은 식으로 나타낸다.
우리는 식을 통해 전
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가리킨다. 결국 전압파형이 sin 파형을 그릴 때전류파형은 cos 파형을 그리게 된다. 좀 더 쉽게 이해해보자면 콘덴서는 수동소자이므로 전류가 저장이 먼저되어야 전압이 존재하게 된다. 즉 전류가 먼저 흐른 후 전압이 발생한다로 이해할 수
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