목차
목차
1. 실험 목적
2. 이 론
3. 실험 방법
4. 실험 결과
▶이론적 관성 모멘트를 구하기 위한 실험 장치의 물성치
5. 고 찰
6. 결 론
7. 참고 문헌
1. 실험 목적
2. 이 론
3. 실험 방법
4. 실험 결과
▶이론적 관성 모멘트를 구하기 위한 실험 장치의 물성치
5. 고 찰
6. 결 론
7. 참고 문헌
본문내용
.
<그림 6-2>에서처럼 축의 미소 길이 dz에 대하여 미소 각 변위 가 발생한다면 변형 후와 변형 전의 각 변위차로 정의되는 전단 변형률, 는 다음과 같다.
(6.1)
<그림 6-2> 축의 비틀림 기하학
어떤 축이 비틀림 모멘트를 받는 하중 상태라 할 때 이 축이 탄성 부재 즉 Hook's law를 만족한다고 가정하자. 그러면 응력과 변형률 관계에서 축에 발생하는 전단 응력, 는 다음과 같음을 고체 역학에서 배웠다.
(6.2)
여기서, : 전단 계수( shear modulus)
: 전단 변형률(shear strain)
따라서 축이 비틀림에 따라 미소 단면적에 다음과 같은 복원 모멘트를 일으킬 것이다.
(6.3)
위 식을 봉의 단면적에 따라 적분을 수행하면 다음과 같다.
(6.4)
윗 식에서 변수를 분리하고 축의 길이를 따라 적분해 주면 아래와 같이 전개된다.
(6.5)
그러므로 축의 비틀림 복원 모멘트는 다음과 같이 구할 수 있다.
(6.6)
여기서, Mt : 비틀림에 의한 축의 복원 모멘트
: 단면의 2차 극관성 모멘트
G : 비틀림 강성도( Shear modulus )
L : 막대의 길이
: 막대 축의 중심에서 평형 위치에 대한 Flywheel 의 각변위
위 식에서 복원 모멘트는 비틀림 각에 선형적으로 비례하여 그 비례 상수를 Torsional spring constant, K 로 정의하면 다음과 같이 된다.
(6.7)
<그림 6-3> 의 자유 물체도
이제 이 복원 모멘트와 Flywheel 의 운동을 관련시켜 보자.
Fiywheel 의 자유 물체도로부터 Newton 의 제 2 법칙을 이용하여 운동 방정식을 세워보면 아래와 같다.
(6.8)
(6.10)
여기서,
: 중심축에 대한 극관성 질량 모멘트
: (원)
: (직사각형)
(여기서 a,b는 각각 사각 플레이트의 길이 및 높이)
식 (6.10)에서 를 다음과 같이 놓고 전개해 보자.
(6.11)
그러면 (6.10)식은 아래와 동등한 형식이 된다.
(6.12)
위 식 (6.12)는 공업수학에서 배운 제차 2계 선형 미분 방정식이 된다. 따라서, 로 놓고 2번 연속 미분한 후 윗 식에 대입하고 를 구하면 를 구할 수 있다. 중첩법에 의해 를 풀면 최종적으로 다음과 같은 일반해를 구할 수 있다.
(6.13)
따라서 식(6.11)에서 정의한 는 진동의 각주파수가 되고 이로부터 진동수를 구하는 식을 다음과 같이 쓸 수 있다.
(6.14)
이 (6.14)식에 (6.7)식에서 구한 를 대입하는 우리가 구하고자 하는 진동수를 다음과 같이 이론적으로 구할 수 있게 된다.
(6.15)
3. 실험 방법
① <그림 6-4>와 같은 실험 장비를 준비한다.
② Flywheel을 미소 각 변위시켜 10회 주기를 측정하여을 채운다. Stop-Watch를 이용한 주기 측정
<그림 6-2>에서처럼 축의 미소 길이 dz에 대하여 미소 각 변위 가 발생한다면 변형 후와 변형 전의 각 변위차로 정의되는 전단 변형률, 는 다음과 같다.
(6.1)
<그림 6-2> 축의 비틀림 기하학
어떤 축이 비틀림 모멘트를 받는 하중 상태라 할 때 이 축이 탄성 부재 즉 Hook's law를 만족한다고 가정하자. 그러면 응력과 변형률 관계에서 축에 발생하는 전단 응력, 는 다음과 같음을 고체 역학에서 배웠다.
(6.2)
여기서, : 전단 계수( shear modulus)
: 전단 변형률(shear strain)
따라서 축이 비틀림에 따라 미소 단면적에 다음과 같은 복원 모멘트를 일으킬 것이다.
(6.3)
위 식을 봉의 단면적에 따라 적분을 수행하면 다음과 같다.
(6.4)
윗 식에서 변수를 분리하고 축의 길이를 따라 적분해 주면 아래와 같이 전개된다.
(6.5)
그러므로 축의 비틀림 복원 모멘트는 다음과 같이 구할 수 있다.
(6.6)
여기서, Mt : 비틀림에 의한 축의 복원 모멘트
: 단면의 2차 극관성 모멘트
G : 비틀림 강성도( Shear modulus )
L : 막대의 길이
: 막대 축의 중심에서 평형 위치에 대한 Flywheel 의 각변위
위 식에서 복원 모멘트는 비틀림 각에 선형적으로 비례하여 그 비례 상수를 Torsional spring constant, K 로 정의하면 다음과 같이 된다.
(6.7)
<그림 6-3> 의 자유 물체도
이제 이 복원 모멘트와 Flywheel 의 운동을 관련시켜 보자.
Fiywheel 의 자유 물체도로부터 Newton 의 제 2 법칙을 이용하여 운동 방정식을 세워보면 아래와 같다.
(6.8)
(6.10)
여기서,
: 중심축에 대한 극관성 질량 모멘트
: (원)
: (직사각형)
(여기서 a,b는 각각 사각 플레이트의 길이 및 높이)
식 (6.10)에서 를 다음과 같이 놓고 전개해 보자.
(6.11)
그러면 (6.10)식은 아래와 동등한 형식이 된다.
(6.12)
위 식 (6.12)는 공업수학에서 배운 제차 2계 선형 미분 방정식이 된다. 따라서, 로 놓고 2번 연속 미분한 후 윗 식에 대입하고 를 구하면 를 구할 수 있다. 중첩법에 의해 를 풀면 최종적으로 다음과 같은 일반해를 구할 수 있다.
(6.13)
따라서 식(6.11)에서 정의한 는 진동의 각주파수가 되고 이로부터 진동수를 구하는 식을 다음과 같이 쓸 수 있다.
(6.14)
이 (6.14)식에 (6.7)식에서 구한 를 대입하는 우리가 구하고자 하는 진동수를 다음과 같이 이론적으로 구할 수 있게 된다.
(6.15)
3. 실험 방법
① <그림 6-4>와 같은 실험 장비를 준비한다.
② Flywheel을 미소 각 변위시켜 10회 주기를 측정하여