|
nts)로 값을 가지며 는 자기 쌍극자 모멘트 벡터(magnetic dipole moment vector)이다.
→ 와 는 서로 다른 개념이다!!
3. Biot-Savart 법칙을 적용한 자기장에 관한 식 증명
ㆍ[그림 2]에서 보는 것과 같이 원형 고리의 중심으로부터 수직거리가 인 점 의 자
|
|
|
생긴다. 즉, [그림 1]과 같이 전류가 변하는 모든 전류고리의 코일에는 유도기전력 이 생긴다.
은 유도용량에 관한 식이다. 그리고 이 식에 대입할 Faraday의 법칙은 다음과 같이 표현된다.
식에 식을 대입하면 자체유도기전력에 대한 식을 유도
|
|
|
유도한다. 마찬가지로 유도 전류 때문에 반대 방향의 힘이 나타나므로 일을 해주어야 한다. 그러나 도체 판 내에서 유도 전류를 구성하는 전도전자는 전류고리처럼 한 경로를 따라 이동하는 것이 아니다. 대신, 마치 소용돌이치는 것처럼 전
|
|
|
유도 전류에 의해 반대 방향의 힘이
나타남 → 일을 해주어야 함
ㆍ도체 판 내 유도 전류를 구성하는 전도전자
→ 전류고리처럼 한 경로를 따라 이동하는 것이 아니라 마치 소용돌이치는 것처럼 전자는 도체 판 내에서 요동침(소용돌이 전류)
|
|
|
기를 지날 때, 자체 유도 기전력이 생기며 전류의 흐름을 방해한다. 전류의 흐름 방향이 아래로 향하므로 유도 기전력은 전류의 흐름을 방해하는 방향, 즉, 위쪽으로 향할 것이다. 이후 전류가 흘러 전지에 도달할 때는 전지의 기전력에 의해
|
|
|
유도기전력이 생기며 전류의 흐름 방해
ㆍ[그림]에서 전류의 흐름 방향이 아래로 향하므로 유도 기전력은 전류의 흐름을 방해하는 방향인 위쪽으로 향함
ㆍ전류가 흘러 전지에 도달할 때에는 전지의 기전력에 의해 나타나는 전기퍼텐셜 변화
|
|
|
을 따라 설정된 솔레노이드 내 전류가 흐를 때 자속과 유도기전력의 크기는 아래와 같다.
그리고 루프에 의해 유도된 전류는 아래와 같은 식으로 나타낼 수 있다.
이번에는 [그림 4]와 같이 루프 주위를 움직이는 전류가 만드는 자기장을 생
|
|
|
ㆍ회로를 통과하는 자속이 변하면 → 기전력과 전류 유도
ㆍ시간 변화에 따른 자기장 → 전기장 변화 유도
ㆍ시간 변화에 따른 전기장 → 자기장 변화 유도
ㆍ유도 전류 그리고 기전력이 발생할 때 → 자석의 움직임 유도
ㆍ코일 주변에 또
|
|
|
반시계 방향으로 향하며 (b)와 같이 오른손 엄지를 벡터 A로 향하게 구부리지만, 유도기전력이 음수일 때, 유도기전력은 시계 방향으로 작용한다. (c )와 같이 자기 플럭스가 음수일 경우, 는 음의 값을 가지므로 유도기전력이 양의 값을 갖는다
|
|
|
자기장 → 전기장 변화 유도
ㆍ시간 변화에 따른 전기장 → 자기장 변화 유도
ㆍ유도 전류 그리고 기전력이 발생할 때 → 자석의 움직임 유도
ㆍ코일 주변에 또 다른 코일을 가져가거나 멀어지게 할 때 → 전류의 변화 유도
2. 패러데이의 법칙
|
|
메뉴펼치기
