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도에 대한 기억을 완전히 잃어버린다는 것이다. 각 전자는 매번 충돌한 이후 새롭게 시작하여 막 방향으로 움직인다. 전자가 평균 시간 동안 움직였따고 가정하면, 전자의 유동속력은 다음과 같이 나타낼 수 있다.
그리고 전류밀도의 식은 다
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전류의 양을 보내야 했다. 유속의 빠르기에 따라서도 변화가 일어났는데 유체의 속력이 커지면 후면의 소용돌이도 커진다는 것을 확인할수 있었다. 더 확실하게 유동의 형태를 확인하려면 외부의 빛의 유입을 방지해야 할 것 같았다. 만약 다
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전류가 흐르는 방향이 수직이라고 놓으면 다음과 같은 식이 성립된다.
여기서 은 크기가 이고 전류의 방향으로 도선에 나란한 길이 벡터이다. 의 방향은 전류 를 양으로 취급하기 때문에 벡터 곱인 의 방향과 같다.
도선이 직선이 아니거나
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전류를 흘림으로 발생하는 전자유체력을 직접 추진력으로 이용하는 방법이다. 이것은 플래밍의 왼손법칙(Fleming\'s Left Hand Rule)에 따르는 것으로 자장에 교차해서 전류를 흘리면 자장과 전류가 만드는 면에 수직방향으로 힘이 발생한다. 즉, 왼
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전류는 흐르지 못하고(아주 소수의 전류만 흐르고), 유동에 의한 전류(drift 전류)의 양이 더 우세하여 역방향으로의 아주 미세한 전류만이 흐르게 된다. 우리는 이 현상과 트랜지스터의 컬렉터에서의 전압의 공급과 비슷한 형태임을 생각할 수
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